Abriss der Dauermagnetkunde by Johannes Fischer

By Johannes Fischer

Diese Schrift verfolgt das Ziel, eine quantitative Beschreibung der magneti schen Felder, Zustande, Vorgange und Eigenschaften zu geben, die bei der An wendung von Dauermagneten auftreten, und damit die Mittel fur die Gestaltung und Vorausbestimmung dauermagnetischer Gerate darzustellen und vollstandiger zu machen. lhr lnhalt ist daher weder allein eine Formenlehre der magneto statischen Felder, noch ausschliel3lich eine Sammlung von Zahlenwerten und Eigenschaften und eine Technologie der Dauermagnetbaustoffe, auch nicht nur eine Wiedergabe oder Weiterfuhrung der mikrophysikalischen Theorie des Ferro magnetismus. Aber aus allen diesen Gebieten ist das beigezogen, was once dazu dienen kann, dem genannten Ziel naher zu kommen. Wie die Darstellung im einzelnen angelegt und aufgebaut ist, wird in dem Abschnitt "Einfiihrnng" vorausgreifend ausgefuhrt. Der behandelte Gegenstand befindet sich gegenwartig noch in mehr als emer Richtung im FluB der Entwicklung. Die Folgen der jungst vergangenen Welt ereignisse auf viele deutsche Buchereien und die Folgen jahrelanger Abgeschlossen heit von der Entwicklung in anderen Landern sind heute noch nicht iiberwunden. Die hieraus sich ergebenden Mangel bel as ten auch die hier vorgelegte Arbeit. Auf ein Literaturverzeichnis wurde darum ganz verzichtet; die im textual content an vielen Stellen angefiihrten Literaturangaben darf der Leser Bur als Hinweise auf die wichtigsten Yeroffentlichungen, nicht als vollstandige Nachweise auffassen. Die c Niederschrift ist, bis auf einige Nachtrage, im November 1916 beendet worden. Der Verfasser mochte an dieser Stelle in besonderer Dankbarkeit der Jahre anrcgcnder, fruchtbarer, freundschaftlicher Zusammenarbeit mit Herrn Dr.-lng.

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Festigkeitslehre

Werkstoffe sind wie Menschen: keiner gleicht dem andern; jeder hat sein eigenes, persönliches Verhalten. Manche Stoffe sind elastisch, andere nicht, und selbst wenn sie elastisch sind, sind sie es nur in gewissen Grenzen, und used to be dann geschieht, ist wiederum von Werkstoff zu Werk­ stoff verschieden. Diese Tatsache hat auf die Lehre von den inneren Kräften fester Körper einen nachhaltigen Einfluß ausgeübt.

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4) idealisierend auffassen als einen Fliichenstrom, der die Zylinderwandung umkreist. Stromspule und Magnet konnen also hi\lsichtlich de~ hervorgebrachten magnetischen Feldes im AuBenraum nicht voneinander unterschieden werden, wenn die Vbereinstimmung besteht (5. 5)1) 9 = [n31 . Wir konnen (5. 2) mit (5. 4) auch schreiben iSlrom = 19fn = i'fn. (5. 6) zUrUckzufiihreIi sei, der sich damit ergiitze, daB er erst den Wert /1-1 durch 4:rt dividieren darf, um " zu bestimmen, und daB er dann, wenn man" aus einer Tabelle entnimmt, wieder mit 4 :rt multiplizieren darf.

4. ltd hat seinen grBBten Wert im Wendepunkt der Kurve, /tl hat dagegen seinen Hochstwert dort, wo eine Ursprungsgerade die Magnetisierungskurve ehen heriihrt. Das ist erfahrungsgemaB hei vielen eisenartigen Stoffen hei der Ahszisse H ~ 1,35 He der Fall. 8) und die differentielle Suszeptibilitat Xd= - 1 1'0 aM --=/td-l. llen Permeabilitat: magnetisch weichem Eisen, hei dem die HystereI,,=tg;. "d=tgb. sisflache fiir aUe Werte his zur Sattigung vernachlassigt werden kann. Damit ist der Zusammenhang zwischen B oder M und H eindeutig.

Dicser Wert hciBt KoerzitirkraJt Jur die M agnetisierung. Lii13t man nun die Erregung Heine Folge von WerM ten zwischen entgegengesetzt gleichen Endwerten durchlaufen, so ~tellt sich auch fiir M eine zyklische Wertefolge ein, derart, da13 bei gleichem H der spiitere Wert M gegen den friiheren, im Sinne der dazwischenliegenden Werte, zuriiekhleibt; zu jedem Wert H gehoren zwei Werte M. Die Erscheinung hei13t Hysteresis, die in Abb. 1 schematisch wiedergegebene Kurve hei13t Hyloife /I1 ~ M(". H ) .

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