A Character of Jordan Regions by Properties Having no by Moore R.L.

By Moore R.L.

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3· Theorie der Wanderwellen a. Die Lösung der Wellengleichung. Wellenwiderstand Die elektrischen Leitungen, die zur Fernübertragung von Energie dienen sollen, baut man stets mit möglichst geringen Verlusten. Daher darf man, um einen ersten Einblick in die Ausbreitungsvorgänge zu gewinnen, die Verlustglieder (RI in Gl. 41 und GU in Gl. 42) zunächst vernachlässigen. Die Gleichungen vereinfachen sich zu =~; :~ }...................... (44) ()x ()t 45 Hieraus folgt die Wellengleichung (J2U (J2U Jx2 = LC Jt2 .

X sin 'l't- I COS '1'2) • • • • • • • • • • • • • • • • • • • • • • (38 f) ein, der nach Gl. (26 c) die Ausbreitung der gebrochenen Welle bestimmt. Nach (38 c) und (38 e) ist cos (/)2 = cos y ~or-& - i sin y Gin-& = - i VA 2 - I Hiermit nimmt der Ausbreitungsfaktor die Form an e - ik, Ax + k, ''A'- I . z (38 g) Der imaginäre Teil des Exponenten beschreibt die Ausbreitung der Wellenphasen längs der x-Achse. Er ergibt die Wellenlänge A _ 2n _ 2 - ,11 2nn k 2 A - k 2 sin qJ1 = -si_n_qJ_1 • • • • • • • • • • • • • • • • (38 h) 1 = 2njk1 = I// Ve1 p1 bedeutet die Wellenlänge im Medium I.

Schief gedämpfte Wellen Beim Übergang elektromagnetischer Wellen aus einem verlustfreien Medium in ein mit Verlusten behaftetes wird das Brechungsverhältnis n komplex. Bei senkrechtem Einfall bietet die Untersuchung der hierdurch bedingten Verhältnisse keine Schwierigkeiten, wie wir im Abschnitt 4 gezeigt haben. Bei schrägem Einfall ergibt die GI. (29) einen komplexen Brechungswinkel ip2 • Wir wollen untersuchen, was diese Aussage hinsichtlich der Ausbreitungsverhältnisse bedeutet. p2 berechnet und ihn in den Exponentialausdruck e-ik,(x COS

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